Диференціальне рівняння еліптичного типу

Матеріал з testwiki
Версія від 19:24, 1 грудня 2020, створена imported>Goo3Bot (дивіться також → див. також)
(різн.) ← Попередня версія | Поточна версія (різн.) | Новіша версія → (різн.)
Перейти до навігації Перейти до пошуку

Диференціальне рівняння еліптичного типу — один із трьох можливих випадків диференціального рівняння другого порядку в частинних похідних, що в математичній фізиці використовується для опису силових полів, наприклад для електростатичного поля.

Якщо диференціальне рівняння з частинними похідними з двома змінними

a11δ2uδx2+2a12δ2uδxδy+a22δ2uδy2+F0(x,y,u,δuδx,δuδy)=0  (1)

еліптичне, то існують такі функції φ1(x,y), та φ2(x,y), що заміною змінних

{ξ=φ1(x,y)η=φ2(x,y)

рівняння (1) приводиться до канонічної форми:

δ2uδξ2+δ2uδη2+F3(ξ,η,u,δuδξ,δuδη)=0

Для рівняння еліптичного типу D=a122a11a22<0, тому диференціальні рівняння характеристик комплексні, та мають вигляд:

dydx=a12a11+iDa11, dydx=a12a11iDa11

Тоді, якщо φ(x,y)=C — комплексний інтеграл першого рівняння, то φ*(x,y)=C, де φ* — спряжена до φ функція, являє собою загальний інтеграл спряженого рівняння (друге рівняння). У цьому випадку покладають φ1(x,y)=φ і φ2(x,y)=φ

До класу еліптичних рівнянь належить, зокрема, рівняння Лапласа, а також стаціонарне рівняння Шредінгера.

Рівняння еліптичного типу найважче для розв'язку. Жодну із його змінних не можна інтерпретувати як час. Тому для знаходження розв'язку рівняння необхідно доповнити граничними умовами, що становить крайову задачу.

Див. також

Література

Шаблон:Stub