Хвилі Лемба

Шаблон:UniboxХвилі Лемба (Шаблон:Lang-en) — особливий тип хвиль, що поширюються в пружних хвилеводах. Хвилі названі ім'ям першого вченого Горація Лемба (Шаблон:Lang-en), що знайшов дисперсійне співвідношення для цих хвиль і опублікував його в 1917 році. Такі хвилі є двовимірними збуреннями в нескінченному пружному шарі (область, що визначається відносно декартових координат нерівностями $-h\le z\le h,-\mathrm{\infty }\le x\le \mathrm{\infty },-\mathrm{\infty }\le y\le \mathrm{\infty }$). Для гармонічних хвиль з часовою залежністю для кінематичних і силових характеристик у вигляді $e^{-i\omega t}$ вирази для переміщень у напрямках координат $x,z$ мають вигляд:

$u_x=A_x{f}_x(\omega ,z)e^{i(\omega t-kx)}(1)$

$u_z=A_z{f}_z(\omega ,z)e^{i(\omega t-kx)}(2)$

При вивченні властивостей хвиль Лемба розрізняють два типи хвильових рухів, що визначаються типами симетрії функції відносно товщинної координати $z$ у виразах (1) та (2). У випадку $f_x(\omega z)=f_x(-\omega z)$ говорять про симетричні хвилі Лемба. Характер руху частинок середовища в таких хвилях показано на верхній частині рисунка. Характер руху частинок в антисиметричному випадку $f_x(\omega z)=-f_x(-\omega z)$ показано на лижній частині рисунка. Уже в записі виразів для складових вектора переміщень (1) і (2) видно принципову різницю між хвилями в акустичних (заповнених рідиною чи газом) і в твердотільних пружних хвилеводах. У даному випадку функції товщинної координати $z$ залежать від частоти, що не спостерігається в акустичних хвилеводах.

Характер руху частинок пружного щару в симетричних та антисиметричних хвилях Лемба. Стрілка вказує напрям осі $ox$.

Дослідження властивостей хвиль у хвилеводах починається з встановлення зв'язку між хвильовим числом $k$ та частотою $\omega$. Такі співвідношення визначають залежність фазової швидкості хвиль від частоти і називаються дисперсійними рівняннями Спочатку із рівнянь руху частинок пружного тіла знаходять вирази для функцій $A_x{f}_x(\omega z)$ та $A_z{f}_z(\omega z)$ а потім задовольняють умовам відсутності механічних напружень на поверхнях $z=\pm h$. Детально цей процес висвітлено в В результаті одержано два дисперсійні рівняння, відповідно для симетричних та антисиметричних хвиль

$\frac{\tan (\beta d/2)}{\tan (\alpha d/2)}=-\frac{4\alpha \beta k^2}{(k^2-{\beta }^2{)}^2}(3)$

$\frac{\tan (\beta d/2)}{\tan (\alpha d/2)}=-\frac{(k^2-{\beta }^2{)}^2}{4\alpha \beta k^2}(4)$

тут

${\alpha }^2=\frac{{\omega }^2}{c_l^2}-k^2\text{and}{\beta }^2=\frac{{\omega }^2}{c_t^2}-k^2.$

У цих виразах для $\alpha$ та $\beta$ використано позначення $c_l$ та $c_t$, відповідно, для швидкості поздовжніх та поперечних хвиль в пружному тілі. Існування в пружному тілі двох типів хвиль суттєво ускладнює картину хвильових рухів у пружних хвилеводах. Фізичною причиною таких ускладнень є та обставина, що при відбитті при похилому падінні на вільну поверхню поздовжня хвиля віддає частину своєї енергії відбитій поперечній хвилі. Такий же процес спостерігається і при падінні на вільну границю поперечної хвилі, частину енергії якої забирає відбита поздовжня хвиля.

Попри досить простий вигляд дисперсійних рівнянь (3) і (4) кількісні оцінки характеристик хвиль Лемба та якісний аналіз залежності їхніх властивостей від частоти були проведені лише в 50-ті роки XX століття в роботах Р. Д. Міндліна (R. D. Mindlin). Основні результати досліджень відтворено в першому томі серії книг, що присвячені проблемам фізичної акустики. Було встановлено, що перші симетрична та антисиметрична хвилі Лемба поширюються при будь-якому значенні частоти. Зі зростанням частоти їхні фазові швидкості прямують до значення фазової швидкості хвилі Релея. Для інших хвиль більш високого порядку граничним значенням фазової швидкості є швидкість поперечних хвиль.

Джерела

• Modes of Sound Wave Propagation at NDT Resource Center
• Lamb wave in Nondestructive Testing Encyclopedia
• Lamb Wave Analysis of Acousto-Ultrasonic Signals in Plate Шаблон:Webarchive by Liu Zhenqing: an article which includes the complete Lamb wave equations.