Перегляд вихідного коду сторінки Спеціальна теорія відносності

{{unibox}}[[Файл:Inertial frames.svg|thumb|Дві системи відліку, одна з яких рухається зі швидкістю <math> \vec{v} </math> відносно іншої]]
'''Спеціальна теорія відносності''' (''СТВ'')&nbsp;— фізична теорія, опублікована [[Альберт Ейнштейн|Альбертом Ейнштейном]] 1905 року. Теорія стверджує, що всі фізичні закони мають однакове формулювання у всіх [[Інерційна система відліку|інерційних системах відліку]]. Вона фактично замінює класичну механіку [[Ісаак Ньютон|Ньютона]], яка на той час була несумісною з [[рівняння Максвелла|рівняннями Максвелла]] з [[класична електродинаміка|класичної електродинаміки]].

«Окрема» або «спеціальна» (останній термін виник в результаті невдалого буквального перекладу німецького слова ''speziell''&nbsp;— окремий) теорія відносності не поширює дію своїх принципів на рух в неінерційних системах відліку та на [[гравітація|гравітаційні сили]], тому в 1916 році Ейнштейн опублікував нову&nbsp;— [[загальна теорія відносності|загальну теорію відносності]], яка пояснювала природу гравітації.

== Передумови до виникнення теорії ==

Принцип відносності був вперше сформульований [[Галілео Галілей|Галілео Галілеєм]]. Відкидаючи застарілу концепцію руху
[[Арістотель|Арістотеля]], він стверджував, що [[рух]], принаймні рівномірний та прямолінійний, відбувається «відносно чогось», і немає ніякої абсолютної [[система відліку|системи відліку]], відносно якої можна було б відштовхуватись в проведенні фізичних вимірювань. Галілей сформулював певний набір перетворень, які дозволяли переходити між системами відліку, та отримали назву [[перетворення Галілея|перетворень Галілея]]. Галілей також сформулював п'ять законів руху.

Після Галілея був [[Ісаак Ньютон|Ісаак Ньютон]], що зменшив цей перелік до [[Закони Ньютона|трьох законів]].
Все це добре працювало для матеріальних тіл, але залишалась проблема&nbsp;— [[світло]]. Ньютон вірив, що світло є [[Корпускулярна теорія світла|«корпускулярним»]], тобто складається з частинок, але пізніше фізики зрозуміли, що адекватнішим поясненням природи світла є модель поперечних [[хвиля|хвиль]]. Аналогічно тому, як механічні хвилі розповсюджуються в певному середовищі, так і хвилі світла мали би мати його для свого розповсюдження. Це гіпотетичне середовище отримало назву «[[Ефір_(фізика)#Електромагнітний_ефір|світлового ефіру]]». Але воно повинно було б мати дещо незвичні властивості, зокрема бути надзвичайно жорстким, для того щоби забезпечити світлові таку велику швидкість, і в той же самий час бути майже невагомим та непомітним, адже інакше Земля би відчувала його протидію, при русі. Ідея ефіру була в якомусь розумінні відродженням ідеї [[Абсолютна система відліку|абсолютної системи відліку]]&nbsp;— стаціонарної відносно ефіру.

На початку 19 століття світло, [[електрика|електрику]] та [[магнетизм]] стали розуміти як різні аспекти електромагнітного ефірного поля. [[Рівняння Максвелла]] доводили, що прискорений рух заряджених об'єктів створює електромагнітне випромінювання, швидкість розповсюдження якого завжди є швидкістю світла. Ці рівняння базувалися на ідеї існування ефіру, в якому швидкість розповсюдження такого випромінювання не змінюється зі зміною швидкості джерела.
Зрозуміло, що фізики намагались виміряти швидкість Землі відносно ефіру. Найвідоміша з таких спроб&nbsp;— [[експеримент Майкельсона — Морлі]]. Результати цих експериментів зійшлись в одному: швидкість світла не змінюється зі зміною швидкості спостерігача, тобто має бути інваріантною для всіх спостерігачів.

Ще до появи СТВ, [[Гендрік Антон Лоренц|Гендрік Лоренц]] та інші вже помітили, що прояви [[електромагнітне поле|електромагнітного поля]] можуть бути різними в залежності від стану спостерігача. Наприклад, один може не спостерігати [[магнітне поле|магнітного поля]] в тому ж місці де інший, що рухається відносно першого.

Врешті-решт, коли Лоренц запропонував свої правила перетворень, як альтернативу Галілеєвим, завданням Ейнштейна було вивести їх з фундаментальніших закономірностей без урахування існування ефіру. Ейнштейну хотілось знати, що є інваріантним відносно кожного спостерігача. В спеціальній теорії відносності формули перетворень Лоренца виводяться просто з основ [[геометрія|геометрії]] та [[теорема Піфагора|теореми Піфагора]]. Оригінальна теорія була опублікована в праці «До електродинаміки тіл, що рухаються» (1905). Термін «відносність» був запропонований [[Макс Планк|Максом Планком]] для визначення процесів зміни фізичних законів для спостерігачів, що рухаються один відносно одного.

СТВ зосереджується на дослідженні поведінки об'єктів та спостерігачів, які зостаються в спокої або рухаються зі сталою швидкістю. В цьому випадку говорять, що спостерігач перебуває в інерційній системі відліку. Зміни геометричних розмірів та швидкості плину часу в системах різних спостерігачів можуть бути порівняні за допомогою [[перетворення Лоренца|перетворень Лоренца]].

Розповсюджена помилка полягає в тому, що СТВ не може передбачити поведінку тіл, які рухаються з [[прискорення]]м (тобто для неінерціальних систем відліку). Але це не зовсім так. СТВ може передбачувати поведінку таких об'єктів за умов нульового або постійного [[гравітаційне поле|гравітаційного поля]], а також у системах відліку, які обертаються. У загальному випадку повинна застосовуватись [[загальна теорія відносності]].

== Постулати спеціальної теорії відносності ==
'''Перший постулат''' (принцип відносності)

{{рамка}}
Всяка фізична теорія має бути незмінною математично для будь-якого інерціального спостерігача.

Жодна з властивостей [[Всесвіт]]у не може змінитись, якщо [[спостерігач]] змінить стан руху. Закони фізики залишаються однаковими для усіх інерціальних систем відліку.
{{/рамка}}

'''Другий постулат''' (інваріантність швидкості світла)
{{рамка}}
[[Швидкість світла]] у [[вакуум]]і є однаковою для всіх інерціальних спостерігачів в усіх напрямах і не залежить від швидкості джерела випромінювання. Разом з першим постулатом, цей другий постулат еквівалентний тому твердженню, що світло не потребує жодного середовища (такого як ефір) для розповсюдження.
{{/рамка}}

== Математичне формулювання постулатів СТВ ==

=== Простір-час ===

Математичний апарат СТВ оперує з трьома просторовими вимірами Всесвіту та часом як з єдиною чотиривимірною сутністю&nbsp;— [[простір-час|простором-часом]], або простором Мінковського ''M''.
Окремі точки простору-часу символізують ''[[Подія (теорія відносності)|події]]'', а фізичним об'єктам відповідають [[світова лінія|світові лінії]], якщо ці об'єкти&nbsp;— точкові частинки, або світовими листами (площинами), якщо ці об'єкти є більшими за точку.
Світова лінія або лист описує рух об'єкта (зміну його позиції в просторі-часі), але такий об'єкт може мати й інші фізичні характеристики, такі як [[енергія]], [[імпульс]], [[маса]], [[Електричний заряд|заряд]] та інші.

Ще одним базовим поняттям спеціальної теорії відносності є інерціальний спостерігач (який може й не відповідати якомусь фізичному об'єктові). Кожний інерціальний спостерігач асоційований з [[інерціальна система відліку|інерціальною системою відліку]], яка визначає [[система координат|систему координат]] <math>(x_1,x_2,x_3,t)</math> для подій в просторі-часі ''M''. Ця система також впроваджує формалізм для опису в координатній формі інших фізичних величин (так звані [[4-вектор]]и): <math>(p_1,p_2,p_3,E/c)</math> для імпульсу та енергії, [[4-тензор]]и для [[електромагнітне поле|електромагнітного поля]] тощо.

СТВ стверджує, що існує таке перетворення координат, яке встановлює відповідність між координатами однієї інерціальної системи відліку з іншою. Такі перетворення пропонують відповідні рівняння не тільки для просторово-часових координат, але й для енергії, імпульсу та інших фізичних величин.

З другого постулату СТВ випливає, що якщо ''A'' та ''B''&nbsp;— дві події з координатами <math>(x_1,x_2,x_3,t)</math> та <math>(y_1,y_2,y_3,\tau)</math> в одній інерціальній системі відліку та відповідно <math>(x'_1,x'_2,x'_3,t')</math> і <math>(y'_1,y'_2,y'_3,\tau')</math> в іншій, то справедливе твердження:

: <math>\sqrt{(x_1-y_1)^2 + (x_2-y_2)^2 + (x_3-y_3)^2} = c(\tau-t)</math>,
:: тоді й тільки тоді, коли
: <math>\sqrt{(x'_1-y'_1)^2 + (x'_2-y'_2)^2 + (x'_3-y'_3)^2} = c(\tau'-t')</math>.

У диференціальній формі це твердження еквівалентне інваріантності квадрату приросту [[Просторово-часовий інтервал|просторово-часового інтервалу]]:
: <math> ds^2 = c^2dt^2 - dx^2_1 - dx^2_2 - dx^2_3  </math>

Другий постулат фактично твердить про те, що об'єкт, який рухається зі швидкістю ''c'' в одній інерціальній системі відліку, повинен рухатись з такою ж швидкістю у всіх інших інерціальних системах. Також це означає, що другий постулат може бути виведений з першого постулату та [[рівняння Максвела|рівнянь Максвела]].

Другий постулат може бути підсилений твердженням про інваріантність просторово-часового інтервалу у всіх інерціальних системах відліку. З цього випливає, що
: <math> \quad c^2 (\tau-t)^2 - (x_1-y_1)^2 - (x_2-y_2)^2 - (x_3-y_3)^2  = c^2 (\tau'-t')^2 - (x'_1-y'_1)^2 - (x'_2-y'_2)^2 - (x'_3-y'_3)^2</math>
для будь-яких двох подій ''A'' та ''B''. З цього рівняння безпосередньо можуть бути виведені рівняння [[перетворення Лоренца|перетворень Лоренца]].

Постулати СТВ можуть бути викладені за допомогою математичного формалізму псевдо-ріманових многовидів. Зокрема, другий постулат еквівалентний тому, що чотиривимірний [[простір-час]] ''M'' є псевдо-рімановим [[многовид]]ом з [[Метрика Лоренца|лоренцевою метрикою]] ''g'' спеціального виду, яка має назву [[метрика Мінковського|метрики Мінковського]]. Така метрика залишається справедливою для будь-якої інерційної системи відліку та розглядається як певна фізична величина в СТВ і трансформується певним чином при переході з однієї системи відліку до іншої.

Перший постулат тоді еквівалентний твердженню про те, що усі закони фізики є інваріантними відносно систем відліку, в яких ''g'' є метрикою Мінковського.

Перевагою цього формулювання є те, що тепер стає зручнішим порівнювати спеціальну теорію відносності з загальною теорією відносності, в якій обидва постулати зберігаються, крім твердження про те, що метрика повинна залишатись метрикою Мінковського.

У [[класична механіка|класичній механіці]], де <math>c \to \infty</math>, перший постулат залишається незмінним, але математична форма другого постулату змінюється на:

Якщо ''A'' та ''B''&nbsp;— дві події з координатами <math>(x_1,x_2,x_3,t)</math> та <math>(y_1,y_2,y_3,\tau)</math> в одній інерціальній системі відліку <math>F</math>, та з координатами <math>(x'_1,x'_2,x'_3,t')</math> і <math>(y'_1,y'_2,y'_3,\tau')</math> в іншій інерціальній системі відліку <math>F'</math>, то <math>\tau-t = \tau'-t'</math>. Далі, якщо <math>\tau-t=\tau'-t'=0</math>, то
:: <math>\quad \sqrt{(x_1-y_1)^2 + (x_2-y_2)^2 + (x_3-y_3)^2} </math>
:: <math>= \sqrt{(x'_1-y'_1)^2 + (x'_2-y'_2)^2 + (x'_3-y'_3)^2}</math>.

=== Перетворення Лоренца ===
{{main|Перетворення Лоренца}}
Принципу інваріантності просторово-часового інтервалу відповідають перетворення між координатами події при переході від однієї інерційної системи відліку до іншої, які отримали назву перетворень Лоренца. Для часткового випадку двох систем відліку ''K'' та ''K′'', друга з яких рухається зі швидкістю ''v'' відносно першої вздовж координати ''x''<sub>1</sub>, вони мають вигляд:

: <math>x' = \frac{x_1-vt}{\sqrt{1-{v^2}/{c^2}}},\quad x_2' = x_2,\quad x_3' = x_3,\quad t' = \frac{t-(v/c^2)x_1}{\sqrt{1-{v^2}/{c^2}}}</math>,

де <math>x_1, x_2, x_3, t</math>&nbsp;— координати події в системі ''K''; <math>x_1', x_2', x_3', t'</math>&nbsp;— координати тієї ж події в системі ''K′''; ''v''&nbsp;— відносна швидкість двох систем; ''c''&nbsp;— [[швидкість світла]].

Наслідком цих співвідношень є те, що відрізки часу й відстані в різних інерційних системах відліку мають різні значення.

Аналогічні перетворення справедливі для будь-якої [[вектор]]ної або [[тензор]]ної фізичної величини, що задаються [[4-вектор]]ами й [[4-тензор]]ами. Фізичні закони, записані через 4-вектори й 4-тензори, залишаються однаковими у всіх інерційних системах відліку. Така форма запису називається [[Лоренц-коваріантність|лоренц-коваріантною]].

== Рівняння руху ==
Спеціальна теорія відносності вимагає того, щоб будь-які рівняння фізики записувалися однаково в довільній інерційній системі відліку. Ця вимога автоматично виконується, якщо [[рівняння руху]] записані в [[Лоренц-коваріантність|лоренц-коваріантній формі]], тобто через 4-вектори та 4-тензори.

=== Основні рівняння електродинаміки ===

[[Основні рівняння електродинаміки]] є лоренц-коваріантними і не потребують жодних модифікацій при переході до теорії відносності. Через [[4-тензор електромагнітного поля]] <math> F_{ik}</math> вони записуються так ([[СГС]]Г)<ref name="ландау2">{{книга
|автор        = [[Ландау Лев Давидович|Ландау Л. Д.]], [[Ліфшиць Євген Михайлович|Лифшиц Е. М.]]
|заголовок    = Теоретическая физика
|частина      = Теория поля
|том          = 2
|рік          = 2006
|видавництво  = Физматлит
|місто        = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок     = 536
}}</ref>:
: <math> \frac{\partial F_{ik}}{\partial x^j} + \frac{\partial F_{kj}}{\partial x^i}  + \frac{\partial F_{ji}}{\partial x^k} 
= 0 </math>.
: <math> \frac{\partial F^{ik}}{\partial x^k} = -\frac{4\pi}{c}j^i</math>.

де <math> j^i</math>&nbsp;— 4-вектор [[густина струму|густини електричного струму]].

=== Рівняння механіки ===
Основне рівняння класичної механіки, [[Закони Ньютона|друге рівняння Ньютона]], інваріантне відносно перетворень Галілея. При переході до спеціальної теорії відносності воно змінюється і набирає вигляду<ref name="ландау2"/>:
: <math> \frac{dp^i}{ds} = f^i </math>,

де <math> p^i </math>&nbsp;— 4-імпульс, s&nbsp;— [[просторово-часовий інтервал]], <math> f^i </math>&nbsp;— 4-вектор сили:
: <math> f^i = \left(\frac{\mathbf{F}\cdot\mathbf{v}}{\sqrt{1 - v^2/c^2}}, \frac{\mathbf{F}}{\sqrt{1 - v^2/c^2}}\right) </math>.

При малих швидкостях релятивістське рівняння руху переходить у класичне друге рівняння Ньютона, але при великих швидкостях з'являються відмінності, завдяки яким рівняння стає лоренц-інваріантним.

== Наслідки ==

=== Причинність ===
{{main|Принцип причинності}}
[[Файл:light cone.svg|thumb|Схематичне зображення світлового конуса. Точка А&nbsp;— точка спостерігача, точка В&nbsp;— одна з точок абсолютного майбутнього, точка С&nbsp;— сучасна [[Подія (теорія відносності)|подія]] щодо спостерігача в одній із інерційних систем відліку.]]
Спеціальна теорія відносності встановлює максимальну можливу [[швидкість]] руху тіла&nbsp;— [[швидкість світла]]. Ця швидкість задає також максимально можливу швидкість передачі сигналу. Швидкість світла&nbsp;— це [[Фізичні константи|універсальна фізична стала]], що входить до рівнянь Максвела. Реальна швидкість розповсюдження електромагнітних хвиль, тобто світла, в реальному вакуумі близька до неї, але не дорівнює їй точно<ref>Рекомендовано позначати фізичну сталу швидкість світла символом <math>c_0 </math>, щоб відрізнити її від реальної швидкості розповсюдження електромагнітних хвиль у реальному просторі, яку рекомендується позначати символом <math>c</math>.</ref>.

Оскільки швидкість розповсюдження сигналу скінченна, то певна подія, що відбулася в певній точці простору в певний момент часу, не може вплинути на іншу подію в іншій точці простору в інший момент часу, якщо між ними не встигне пройти сигнал. Теорія відносності відкидає [[принцип далекодії]], на якому побудована Ньютонівська механіка, заміняючи його [[Принцип близькодії|принципом близькодії]].

Подія, що відбулася в точці простору з координатами <math> x_1, x_2, x_3 </math> у момент часу <math> t </math>, може вплинути на подію, що відбулася в точці <math> x_1', x_2', x_3' </math> у момент часу <math> t' </math>, якщо
: <math> c|t - t'| > \sqrt{(x_1 - x_1')^2 + (x_2- x_2')^2 + (x_3 - x_3')^2} </math>.

[[Просторово-часовий інтервал]] є інваріантом відносно перетворень Лоренца, а тому ця нерівність справедлива одночасно в усіх інерційних системах відліку. Такі події називають розділеними часоподібним інтервалом. Якщо <math> t' > t </math>, то друга подія (позначена штриховими координатами) відбувається в абсолютному майбутньому відносно першої. Якщо <math> t' < t </math>, то друга подія відбувається в абсолютному минулому відносно першої.

Якщо <math> c|t - t'| < \sqrt{(x_1 - x_1')^2 + (x_2- x_2')^2 + (x_3 - x_3')^2} </math>,

то сигнал від першої події не може досягнути другої події, отже перша подія не може вплинути на другу. Говорять, що такі події розділені простороподібним інтервалом. Приналежність інтервалу до простороподібних є інваріантом, а от послідовність подій в простороподібному інтервалі&nbsp;— відносна, тобто залежить від системи відліку. Якщо ''t''' > t в одній системі відліку, то можна знайти іншу систему відліку, в якій ця нерівність буде протилежною. [[Майбутнє]] й [[минуле]] для простороподібного інтервалу між подіями не є абсолютним.

Рівняння
: <math> c|t - t'| = \sqrt{(x_1 - x_1')^2 + (x_2- x_2')^2 + (x_3 - x_3')^2} </math>

задає [[світловий конус]], який розмежовує області простору, події між якими можуть бути причинно зв'язані від областей простору, де причинний зв'язок неможливий.

=== Електромагнітне поле ===
До появи теорії відносності [[електромагнітна хвиля]] уявлялась подібною до інших хвиль, наприклад, звукових, як хвиля зміщень в ефірі. Теорія відносності відкидає існування ефіру. Отже, електромагнітне поле розповсюджується не в середовищі, а в просторі, й тому набуває сутності, матеріальності.

У рамках нерелятивістської фізики два заряди, що взаємодіють між собою за законом Кулона, миттєво відчувають зміщення один одного. В релятивістській фізиці, заряд відчуває зміщення іншого тільки через деякий час, потрібний для того, щоб від одного тіла до іншого дійшла електромагнітна хвиля. Це явище називається запізнюванням. Крім того, для передачі взаємодії потрібен посередник. Для заряджених тіл, таким посередником є електромагнітна хвиля, для гравітаційної взаємодії таким посередником повинно бути збудження гравітаційного поля&nbsp;— [[гравітаційна хвиля]].

=== Співвідношення між енергією та масою ===
{{main|Питання еквівалентності маси та енергії}}
Одним з наслідків спеціальної теорії відносності є те, що енергія тіла та її імпульс утворюють 4-вектор, квадратична форма якого є інваріантом, тобто не залежить від системи відліку:
: <math> E^2/c^2 - p^2 = m^2c^2 </math>.

У системі відліку, зв'язаній з тілом, його імпульс дорівнює нулю, і:
: <math> E = mc^2 </math>,

що є знаменитою [[Формула Ейнштейна|формулою Ейнштейна]].

Значення цієї формули в тому, що вона встановлює шкалу відліку енергії. До спеціальної теорії відносності енергія тіла визначалася тільки з точністю до довільної сталої. Спеціальна теорія відносності зв'язує мінімальну енергію тіла <math> mc^2 </math> з його масою.

=== Сповільнення часу ===
{{main|Релятивістське уповільнення часу}}
Одним із наслідків спеціальної теорії відносності є те, що фізичні процеси в тілі, що рухається на погляд нерухомого спостерігача відбуваються повільніше. Якщо певний процес в рухомій системі триває час <math> \Delta t </math>, то для нерухомого спостерігача він протікає за час
: <math> \Delta t' = \frac{\Delta t}{\sqrt{1 - v^2/c^2}} > \Delta t </math>,

де ''v''&nbsp;— швидкість відносного руху.

Особливістю цього твердження є те, що з точки зору спостерігача в «рухомій» системі відліку аналогічне сповільнення процесів відбувається в «нерухомій» системі відліку, оскільки рух є відносним. Це породжує [[парадокс близнюків]], розв'язання якого полягає в тому, що обидва спостерігачі можуть звірити свої годинники тільки тоді, коли швидкості руху їхніх систем відліку вирівняються, для чого принаймні одному з них доведеться рухатися з [[прискорення]]м, а опис прискореного руху виходить за рамки спеціальної теорії відносності.

=== Скорочення довжини ===
{{main|Скорочення Лоренца-Фіцджеральда}}
Довжина предмета, що рухається, в будь-якій інерційній системі відліку менша, ніж у системі, пов'язаній з тілом:
: <math> l = l_0 \sqrt{1 - v^2/c^2} </math>,

де <math> l_0 </math>&nbsp;— довжина тіла в системі, зв'язаній з ним, <math> l </math>&nbsp;— довжина в рухомій системі, <math> v </math>&nbsp;— швидкість рухомої системи відносно системи, зв'язаної з тілом.

Скорочення відбувається тільки з виміром тіла вздовж напрямку руху. Два інші виміри залишаються незмінними.

=== Відносність одночасності ===
{{main|Відносність одночасності}}
Один із ключових ефектів СТВ стверджує, що одночасність подій у Всесвіті залежить від спостерігача.

== Спеціальна теорія відносності та квантова механіка ==
У квантовій механіці релятивістські частинки описуються рівняннями, розв'язки яких задовольняють співвідношенню між енергією та імпульсом у вигляді:
: <math> E^2 = p^2c^2 + m^2c^4 </math>.

Таким рівнянням є, наприклад, [[рівняння Клейна — Ґордона]], що описує частинки із нульовим спіном. [[Ферміон]]и, такі як [[електрон]]и, описуються іншим релятивістським квантовим рівнянням&nbsp;— [[Рівняння Дірака|рівнянням Дірака]].

Сучасні фізичні теорії, наприклад, [[квантова електродинаміка]], [[квантова хромодинаміка]], [[теорія струн]] тощо, будуються одразу в лоренц-коваріантній формі, автоматично задовольняючи умові того, що всі закони руху повинні виглядати однаково в будь-якій системі відліку<ref>{{книга
|автор        = Ребенко О. Л.
|заголовок    = Основи сучасної теорії взаємодіючих квантованих полів
|рік          = 2007
|видавництво  = Наукова думка
|місто        = {{Comment|К.|Київ}}
|сторінок     = 539
}}</ref>.

== Див. також ==
* [[Група Лоренца]]
* [[Загальна теорія відносності]]
* [[Класична механіка]]
* [[Метрика Лоренца]]
* [[Перетворення Лоренца]]
* [[Принцип відносності]]
* [[Простір Мінковського]]
* [[Релятивістська теорія гравітації]]
* [[Синхронізація Ейнштейна]]

== Виноски ==
{{reflist}}

== Література ==
* {{книга
|автор        = Жданов В. І.
|заголовок    = Вступ до теорії відносності
|рік          = 2008
|видавництво  = ВПЦ "Київський університет"
|місто        = {{Comment|К.|Київ}}
|сторінок     = 290
}}
* {{книга
|автор       = Бергман П. Г.
|заголовок   = Введение в теорию относительности
|рік         = 1947
|видавництво = ИЛ
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 380
}}
* {{книга
|автор       = Бом Д.
|заголовок   = Специальная теория относительности
|рік         = 1967
|видавництво = Мир
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 488
}}
* {{книга
|автор        = [[Ландау Лев Давидович|Ландау Л. Д.]], [[Ліфшиць Євген Михайлович|Лифшиц Е. М.]]
|заголовок    = Теоретическая физика
|частина      = Теория поля
|том          = 2
|рік          = 2006
|видавництво  = Физматлит
|місто        = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок     = 536
}}
* {{книга
|автор       = Мёллер К.
|заголовок   = Теория относительности
|рік         = 1975
|видавництво = Атомиздат
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 400
}}
* {{книга
|автор       = Тейлор Э., [[Джон Арчибальд Вілер|Уилер Дж.]]
|заголовок   = Физика пространства-времени
|рік         = 1971
|видавництво = Мир
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 320
}}
* {{книга
|автор       = Толмен Р.
|заголовок   = Относительность, термодинамика и космология
|рік         = 1974
|видавництво = Наука
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 520
}}
* {{книга
|автор       = Тоннела М.-А.
|заголовок   = Основы электромагнетизма и теории относительности
|рік         = 1962
|видавництво = ИЛ
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 484
}}
* {{книга
|автор       = Угаров В. А.
|заголовок   = Специальная теория относительности
|рік         = 1977
|видавництво = Наука
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 384
}}
* {{книга
|автор       = Утияма Р.
|заголовок   = Теория относительности
|рік         = 1979
|видавництво = Атомиздат
|місто       = {{Comment|М.|Москва}}
|сторінок    = 208
}}

== Посилання ==
* [http://www.femto.com.ua/articles/part_2/2699.html Относительности теория] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20131205201931/http://www.femto.com.ua/articles/part_2/2699.html |date=5 грудня 2013 }} // Физическая энциклопедия, т. 3.&nbsp;— М.: Большая Российская энциклопедия, 1992, с. 493—501.{{ref-ru}}

{{Теорія відносності}}
{{Physics-footer}}

[[Категорія:Спеціальна теорія відносності| ]]